Электрическое поле и конденсаторы
презентация к уроку

Слайд 1

Слайд 2

Теорема Остроградского-Гаусса

Слайд 3

Теорема Остроградского-Гаусса устанавливает связь между электрическими зарядами и электрическим полем . Она представляет собой более общую и более изящную формулировку закона Кулона. Теорема Остроградского-Гаусса

Слайд 4

Теорема Остроградского-Гаусса силовые линии – это линии, касательная к которым в любой точке поля совпадает с направлением вектора напряженности

Слайд 5

Теорема Остроградского-Гаусса Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору напряженности пересекало такое их число, которое равно модулю вектора напряженности

Слайд 6

Теорема Остроградского-Гаусса Для первого рисунка – поверхность А 1 окружает положительный заряд и поток здесь направлен наружу, т. е. поток положительный. Поверхность А 2 – окружает отрицательный заряд, и направлен внутрь, т. е. поток отрицательный

Слайд 7

Теорема Остроградского-Гаусса Поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности, пересекающих поверхность S. поток вектора напряженности через произвольную элементарную площадку d S будет равен: Т.е. в однородном поле В произвольном электрическом поле

Слайд 8

Теорема Остроградского-Гаусса В каждой точке поверхности S 1 проекция Е на направление внешней нормали одинакова и равна Тогда поток через S1

Слайд 9

Теорема Остроградского-Гаусса Из непрерывности линии следует, что поток и через любую произвольную поверхность S будет равен этой же величине: теорема Гаусса для одного заряда

Слайд 10

Теорема Остроградского-Гаусса Для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность S будет равен: если заряд расположен внутри замкнутой поверхности; если заряд расположен вне замкнутой поверхности

Слайд 11

Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью различной в разных местах пространства: Здесь d V – физически бесконечно малый объем , под которым следует понимать такой объем, который с одной стороны достаточно мал, чтобы в пределах его плотность заряда считать одинаковой, а с другой – достаточно велик, чтобы не могла проявиться дискретность заряда , т.е. то, что любой заряд кратен целому числу элементарных зарядов электрона или протона . Теорема Остроградского-Гаусса

Слайд 12

Суммарный заряд объема d V будет равен: Тогда из теоремы Гаусса можно получить: это ещё одна форма записи теоремы Остроградского-Гаусса, если заряд неравномерно распределен по объему

Слайд 13

Проводники в электростатическом поле

Слайд 14

Явление возникновения на поверхностях проводника, внесенного в электрическое поле, поверхностных зарядов противоположных знаков называется электростатической индукцией. Электрическое поле поверхностных зарядов Е будет численно равно внешнему полю, но направлено противоположно ему. Поэтому результирующее поле внутри проводника Е будет равно нулю. Проводники в электростатическом поле

Слайд 15

Диэлектрики в электростатическом поле

Слайд 16

Диэлектрики по типу распределения зарядов разделяются на два типа: полярные и неполярные. У неполярных диэлектриков центр распределения положительного заряда в атоме совпадает с центром распределения отрицательного заряда (например, атом водорода). Если же центры распределения положительных и отрицательных зарядов не совпадают, то диэлектрики называются полярными Диэлектрики в электростатическом поле

Слайд 17

Лейденская банка – первый конденсатор

Слайд 18

Конденсаторы это электрические накопители заряда, применяющиеся в электронных, радиотехнических конструкциях.

Слайд 19

Электроемкость [Ф] Фарады - отношение заряда одного из проводников к разности потенциалов между ними. - физическая величина, характеризующая способность двух проводников накапливать электрический заряд.

Слайд 20

Энергия заряженного конденсатора

Слайд 21

Соединение конденсаторов